ˆ ˆŠ Œ ˆ ˆ Œ ƒ Ÿ 2017.. 48.. 5.. 722Ä729 ˆƒƒ ˆ ˆŸ Œ ˆ.. ƒê ± Ö, Œ.. μ² μ μ²μ,.. Ò±μ ³ ± Ê É É, ³, μ Ö ³μÉ Ö μ ³μ μ É Ï Ö ± ²Ö μ μ ±Éμ É É μ ³μ- ². ³μ ², ² ÊÕÐ ³³ É Î μ, ³μÉ Ò Ê ²μ Ö ÒÎ ² Ö ³ μ μ μ. ² ÊÕÉ Ö μ ³μ Ò μ Î Ö ³ μ Ò ³ É Ò μ μ- μ. ²Ö É Ö μ²ó Ê ²μ ³ ³Ê³ ± ± Ë Î ±μ μ ± É Ö ³μ ² Ï Ò³ ± ²Ö Ò³ ±Éμ μ³. Several possibilities for extending the scalar sector of the Standard Model are considered. The conditions of calculation of the Higgs boson masses in the Next-to-Minimal Supersymmetric Standard Model are discussed. The probable limits on mass parameters of Higgs bosons are analyzed. The role of minimum conditions as a physical criterion in a model with an extended scalar sector is deˇned. PACS: 14.80.Cp; 11.30.Pb; 47.20.Ky; 11.10.Hi ˆ Ï É É μ ³μ ² ( Œ) μ Ê ²μ ² μ É Ò³ É Ê μ- ÉÖ³, ±μéμ Ò³ É μ ÑÖ Ö ³± Ì μ É μ, ³μÉ Ö Éμ, ÎÉμ ³ ÕÉ Ö Ô± ³ É ²Ó Ò μ É Ö ²Ó μ É μ μ ÒÌ μ²μ - Œ, Î É μ É Ï μ Ì Å ³ Ì ³ μ É μ μ ÊÏ - Ö Ô² ±É μ ² μ ³³ É [1,2]. ³μ É μé Éμ μ, ± ±ÊÕ É Ê μ ÉÓ Œ ÒÉ ÕÉ Ö Ï ÉÓ ÊÎ Ò, μö ²ÖÕÉ Ö μ Ò μé É Î ± É μ μ μ² É ²Ó Ò³ μ²ö³. Ì μ μ Ò É É ²ÖÕÉ Ê - ³³ É Î Ò ³μ ², ±μéμ Ò ÕÉ μ ³μ μ ÉÓ μ ÉÓ μ ² ³Ê É ³ μ ³ É, μ μ ³³ É, μ ² ³Ò Ì, ±μéμ Ö ±²ÕÎ É Ö Éμ³, ÎÉμ ³ Ò Ë ³ μ μ μé² Î ÕÉ Ö Ê μé Ê ±μ²ó±μ. μ - μ ÉÓÕ Ê ³³ É Î ÒÌ ³μ ² Ö ²Ö É Ö É É μ Ê ² Î Î ² μ², ÎÉμ Ö μ É μ ³ ± ²Ó μ É Ê ³Ê²ÓÉ ² Éμ ( Ê- ³Ê²ÓÉ ² ÉÒ μ Ñ ÖÕÉ μ²ö Œ Ì μ ÒÌ Ê É μ ) μ± Ð Ö μ³ ². μ ÉÓ ³Ò ³μ ³ ÉÓ ² Ê ² É volopoglodahsim@mail.ru
ˆƒƒ ˆ ˆŸ Œ ˆ 723 ± ²Ö ÒÌ μ² μ μ ³ μ μ Ô ³ Éμ Ò³ μ Ö Ò³, ± ± ÔÉμ ² μ μ ² Œ: L Yukawa = yαβ L L α E β H + yαβ D Q α D β H + yαβ U Q α U β H, (1) É ± ± ± ÔÉμ ÊÏ É ± ²Ó μ ÉÓ (Ô ³ Éμ μ μ Ö μ É ± ²Ó- μ μ² É ± ²Ó μ ), μôéμ³ê μ μ É Ö ³ : H H 1, H H2. ˆ³ μ Ï ±Éμ É ²Ö É μ²óï É, É ± ± ± μ²ó ³μ μ ÔÉμ μ μ²ö É μ ±²ÕÎ É ²Ó. É É Ò³ Ò²μ Ò μ²μ ÉÓ, ÎÉμ, μ ³μ μ, μ² μé É É μ Éμ²Ó±μ μö ² - ³ Ò Ê ËÊ ³ É ²Ó ÒÌ Î É Í, μ Ê Ö ² Ö, Î É μ É μ ÊÕ ³³ É Õ, É ³ ÊÕ Ô Õ. ±μ μ²μ μ μ Ò - É Ö É Í μ Ò ÉÓ ² Î Ò Ö ² Ö μ³μðóõ ³ ³ ²Ó μ μ μ ³ É μ μ Ð Ì Í μ. μ Ò Ê ³³ É Î ÒÌ Ï (Œ Œ Œ Œ) É - ² Ò μé Ì [3, 4]. ³ ³ ²Ó Ö ³μ ²Ó ( Œ Œ) ³ É ³ÊÐ - É ² Ï Ö É ± Ò ³μ μ- μ ² ³Ò [5]. Š μ³ Éμ μ, μö ² - μ μ μ ² É μ μ μ²ö ± ²Ö μ³ ±Éμ Œ Œ μ± Ò É ² Ö Î ±μ É É ³μ É Ö ³μ ², ÎÉμ É ± ² É ³μ- ²Ó μ² ±μ ± ±² Ò ³Ò³ μ Î Ö³ μ μ Ò ³ É Ò. ±, ³, ± ÒÉÒ μ ² É Î Ö ³ É μ Œ Œ ³μ ÊÉ ÒÉÓ μé± ÒÉÒ³ Œ Œ Î É ³, μ Ìμ ÖÐ Ì ÔËË ±É ÒÌ ±μ - É É Ì ³μ É Ö. Ï ±Éμ μ Î É μ²μ μ ÊÐ É μ - ±μ²ó± Ì μ μ μ. ±ÉÊ ²Ó μ ÉÓ ³μÉ Ö ÒÌ É μ É ± Ö É ³ ʲÓÉ É ³ Ô± ³ Éμ μ²óïμ³ μ μ³ ±μ²² -, ±μéμ Ò ³ ÕÉ Ö μ Ö: 1) t- b-± ± μ- ²μ É ²Ó μ ²Õ É Ö Ö Ò μ μ ³ μ μ 250Ä450 ƒô [6]; 2) μ ³μ μ ÊÏ ² Éμ μ μ Î ² μμé É É Ï Ò ± Ö³ [7, 8], ÎÉμ ³μ É ÒÉÓ Éμ²Ó±μ É μ ±μ²ó± ³ μ μ ³ ; 3) μé±²μ Ö μ - WW, ZZ, WZ μ ² É 2 Ô ; 4) ÊÌËμÉμ Ò ² ± Ê μ 750 ƒô [9, 10]. ± ³μ μ Ê μ³ö ÊÉÓ μ ² μ Î μ³ ³- Ê²Ó μ² 100 ƒô É ±Éμ CMS [11] μ Ö ± 225 ƒô É ±Éμ ATLAS [12], ÎÉμ ³μ μ μ μ Î É ² Î É Ê ³μ Î É ÍÒ, μ Ìμ ÖÐ μ²ó Î É ÍÒ É ³ μ ³ É. ʱ Ò μé±²μ Ö μ± ÎÉμ É ÊÕÉ Ö Ê μ μ Éμ μ É 2 3σ, μ μ É ÕÉ ±ÉÊ ²Ó μ ÉÓ ³μÉ Ö É μ μ μ² É ²Ó Ò³ μ²ö³, Î É μ É, Ï Ò³ ± ²Ö Ò³ ±Éμ μ³. ɳ É ³ É ±, ÎÉμ ³ É ÕÉ Ö ³μ ² ²μ Ö Ê ²μ Ê- ³³ É, μ Ê³Ö μ² Ê ² É ³ ± ²Ö ÒÌ μ². - ³, μ² Ò μ μ ÊÌ Ê ² É μ ³μ ² ³ É É Ö μé [13]. μ Ò μ²μ Ö É ² É μ ³μ ² ³μ μ É μé [14]. ˆ³ -
724 ƒ Š Ÿ.., ƒ Œ.., Š.. ÕÉ Ö É ± É ² É Ò ³μ ² μ μ² É ²Ó Ò³ Ê ²μ Ö³ Ê ³³ - É [15, 16]. Ï ±Éμ É ± μ Ê ²μ ² μ ² μ Ö³ É ²Ó- μ É ±Êʳ, ÎÉμ Ö μ μí Ê μ Ìμ Ö ²μ± ²Ó μ μ ³ ³Ê³ μé Í ². ˆ ² μ Ë μ ÒÌ Ìμ μ ² μ, Éμ³ Î ² Ìμ μ μé ± ±- ²Õμ μ μ μ ÉμÖ Ö ³ É ± μ μ³ê, μ ÊÐ É ²Ö É Ö μ³μðóõ É ³ ÉÊ μ Ô μ²õí μé Í ² - [17, 18]. ± Ó ³ ³Ò ³ Éμ Ò É μ ± É É μë [19, 20]. ³± Ì μ ² ³Ò μ μ ³³ É ² μ ± ²Ö Ò ±- Éμ μ É Ö ÊÏ - É μ É. Éμ μ μ² É ²Ó Ò - ÉμÎ ± - ÊÏ Ö, É ± ± ± Œ Ê ³ É Ö É ± Ò ³ Ö CKM-³ É Í ±μ³ ² ± Ò³ ³ É ³, ÊÏ ÕÐ ³ - ³³ É Õ. É ÉμÎ μ μ ² μ ɳ Ö - ÊÏ Ö ³μ ²Ó, μôéμ³ê ³± Ì μ μ ³μ ² ³μ É ÊÐ É μ ÉÓ μ²óïμ Î ²μ ³ É ³ É Î ± Ì Éμ ² Í μ μ Ö ² Ö. ɳ É ³ ² ÏÓ, ÎÉμ É μ - ÊÏ Ö ²Ö μ Ö μ μ ³³ É Ò Ò ÊÉμ.. - Ì μ Ò³ [21]. Ï Ö Œ É ÊÕÉ, É ± ³ μ μ³, μ Ô μ²õí μ É ² μ, μí μ, Ë μ ÒÌ Ìμ μ, É - ²Ó μ É ±Êʳ. ² μ μ ³μÉ ³, ± ± μ ² ³Ò μ ± ÕÉ μí ÒÌ ² μ. 1. Š ˆ ƒ ˆ ˆ Œ ƒš ƒ ˆƒƒ ³μÉ Í Ö Ô² ±É μ ² μ μ μ, Éμ³ Î ² μ μ μ μ ± ±- ²Õμ μ ² ³Ò ³ μ Ìμ ³μ ÊÎ ÉÓ, ÎÉμ μ Ö ² μ μ μ É Ö ²Ó Ò³ Ô² ±É μ ² Ò³ Ë μ Ò³ - Ìμ μ³ μ μ μ [22, 23]. Éμ É μ ³μ É ÒÉÓ Ò μ² μ μ μ² É ²Ó μ³ Ê ²μ μï ±μ [24, 25]: υ C /T C > 1, ±μéμ μ μ- É ÉμÎ μ Ê ²Ó μ ²Ö Ï μ±μ μ ±² Ï Œ, Éμ³ Î ² Ê ³³ É Î ÒÌ, É ± Ì ± ± Œ Œ Œ Œ. Éμ Ê ²μ ³μ É ÒÉÓ Ëμ ³Ê² μ μ μ Î Ö ³ Ê ² ±μ μ μ μ m h < 50 ƒô [25], ÎÉμ Ìμ É μé μ ΠʲÓÉ É ³ Ô± ³ É μ²óïμ³ μ μ³ ±μ²², É Ê ³Ò μ μ ³ É ³ Ê 125 ƒô ÔÉμ μ Î Ö ²μ μ Ê μ. Œμ μ É ± μé³ É ÉÓ ² μ Ö Ô² ±É μ ² μ μ Ìμ Œ Œ, ² ± μ μ ³μ É ³ ÉÓ ³ Ê 1 ƒô [26]. ³μ ²ÖÌ Ï Ò³ ± ²Ö Ò³ ±Éμ μ³ ±μ² Î É μ μ μ μ Ê ² Î É Ö, Ò²μ Ò ²μ Î μ μ²μ ÉÓ, ÎÉμ ³ Ò ÔÉ Ì Î É Í μ² Ò μ Ìμ ÉÓ ³ Ê É Ê ³μ μ ÒÉ Î É ÍÒ. É É μ μ μ ÑÖ Ö ²Õ ³μ É μ ³μ μ μ ² ±μ μ μ μ. É μ ² ³ É Ê μ Ï ³, ² ³Ò ³ ³ ²μ É Ò³
ˆƒƒ ˆ ˆŸ Œ ˆ 725 ± ²Ö μ³. ±μ Ï ÖÌ Œ, É ± Ì ± ± Œ, Œ Œ Œ Œ, ³Ò É ± ³ ³ μ ± ²Ö Ò. ³, μé [27] ³ É É Ö É ±μ É ³± Ì Œ Œ. ± Éμ Ò μ Ê ± ÕÉ μ ³μ μ ÉÓ ² ±μ μ É μ μ ± ²Ö H 1 μ ± ²Ö A 1 ÔÉ ³ μ ÑÖ ÖÕÉ ²Õ ³μ ÉÓ H 1. ÔÉμ³ Éμ Ò μ Ê ± ÕÉ, ÎÉμ m H1 <m H2, m H2 = 125 ƒô. μ² É É Ò³ μ ÑÖ ³ Ê ³³ É Î ÒÌ ³μ ²ÖÌ ³μ É ÒÉÓ ² ±μ μ μ μ Î É ÍÒ μ² ³μ É ³ μ ³ - É Å É ² μ: H 1 χ 0 i χ0 j [28, 29]. μμ Ð μ μ Ö, ² μöé μ- É Ì μ μ μ μ± Ò ÕÉ Ö (± μ³ Éμ μ, ÎÉμ ³ ÕÉ ³ Ê 125 ƒô ) μ É ÉμÎ μ Ò μ± ³, Éμ ³Ò ³μ ³ μ ÑÖ ÉÓ ÉμÉ Ë ±É, ÎÉμ ²Õ É Ö ² ÏÓ É Ò μ μ. μ μ É ²ÊÎ - ÊÏ Ö ±Éμ, ±μéμ μ³ Ë - Î ± μ ÉμÖ Ö μ μ μ Ï ÖÌ Œ μ ² ÕÉ ÉμÎ Ò³ - μ ÉμÖ Ö³, μôéμ³ê ³μ μ μ ÑÖ ÉÓ ²Õ ³μ ÉÓ ² ±μ μ μ μ ³± Ì - ÊÏ Ö [30]. ³μÉ ³ μ μ ³ ³ ²Ó μ Ê ³³ É Î μ Ï Œ ÔÉμ³ ²ÊÎ. 2. ˆŸ Š œ ƒ Œˆ ˆŒ Œ Œ Œ - ˆ Œ Œ ÊÏ Õ - É μ É μ ÖÐ μ ³ μ É μ μé, ± ± Ê- ÒÌ, É ± μé Î É ÒÌ. Š ± Ê μ μ ²μ Ó ÒÏ, É μéμ μ μ Í É Ö - ÊÏ Ö ±Éμ ³μ ². Š ± ²μ, ² - Î ÕÉ ²ÊÎ μ É μ μ Ö μ μ - ÊÏ. ³, ³ É ÕÉ - ÊÏ Œ [31] Ê ³³ É Î μ³ Ï [32Ä34]. μ- μ μ Ò³ μé ³, Ö μ - ÊÏ Ò²μ ³μÉ μ ³± Ì Œ- Œ μé [35]. Ó Ò² μ Î É Ò μ ± ± ³ É ³ ÔËË ±É μ μ μé Í ², ±μéμ Ò μ± Ò ÕÉ ²Ó μ ² Ö μö ² ÔËË ±Éμ Ö μ μ - ÊÏ Ö. ³μÉ μé Í ² Ìμ Ë Î ± Ì μ ÉμÖ μ μ μ ±²ÕÎ μ Ö ²Ö- É Ö μí Ê Ìμ Ö ²μ± ²Ó μ μ ³ ³Ê³ μé Í ², ² μ- Ö ±μéμ μ ³Ò ³μ ³ É ³ μ É μ ÉμÖ Ö, ±μéμ Ò μμé É É ÊÕÉ É ²Ó μ³ê ±ÊʳÊ. ³μÉ ³ ÊÏ - É μ É ±Éμ Œ Œ μ Ð ³ ²ÊÎ. ² ³ Î Ö ±Êʳ ÒÌ μ ÉμÖ ² ÊÕ- Ð ³ μ μ³: Φ 1 = 1 ( ) 0, Φ 2 v 2 = 1 ( ) 0 1 2 v 2 e iθ, S = 1 v 3 e iϕ. (2) 2 ²Ö μ²êî Ö Ë Î ± Ì μ ÉμÖ μ μ μ μ Ìμ ³μ Ò μ²- Ê ²μ ÊÐ É μ Ö ²μ± ²Ó μ μ ³ ³Ê³ μé Í ² U [35] μ-
726 ƒ Š Ÿ.., ƒ Œ.., Š.. É É (v 1, v 2, v 3 ). ²μ Ö μ μ Ò U/ v 1 =0, U/ v 2 =0, U/ v 3 =0 μ ÖÉ ± μ Î Ö³ ³ É Ò, ³ ±μ ± É - ÊÕÉ Ö μ 2 1, μ2 2, μ2 3 : μ 2 1 = 1 (Im k 3 v 2 v3 2 v cos (θ 2ϕ) Im λ 5v 1 v2 2 sin (2θ) 1 Im k 5 v 2 v 3 sin (θ + ϕ) v 2 cos θ ( 3Imλ 6 v 2 1 +Imλ 7v 2 2) + k1 v 1 v 2 3 Re k 3 v 2 v 2 3 sin (θ 2ϕ) Re λ 5 v 1 v 2 2 cos (2θ) Re k 5 v 2 v 3 cos (θ + ϕ)+ +3Reλ 6 v 2 1 v 2 sin θ +Reλ 7 v 3 2 sin θ + λ 3v 1 v 2 2 + λ 4v 1 v 2 2 + λ 1v 3 1 ), μ 2 2 = 1 (Im k 3 v 1 v3 2 v cos (θ 2ϕ) Im λ 5v1 2 v 2 sin (2θ) 2 Im k 5 v 1 v 3 sin (θ + ϕ) v 1 cos θ ( Im λ 6 v1 2 +3Imλ 7 v2) 2 + k2 v 2 v3 2 Re k 3 v 1 v3 2 sin (θ 2ϕ) Re λ 5v1 2 v 2 cos (2θ) Re k 5 v 1 v 3 cos (θ + ϕ)+ +Reλ 6 v1 3 sin (θ)+3reλ 7 v 1 v2 2 sin θ + λ 3v1 2 v 2 + λ 4 v1 2 v 2 + λ 2 v2 3 ), μ 2 3 = 1 v 3 (2Im k 3 v 1 v 2 v 3 cos (θ 2ϕ) Im k 5 v 1 v 2 sin (θ + ϕ)+ +3Imk 6 v 2 3 cos (3ϕ)+k 1 v 2 1v 3 + k 2 v 2 2v 3 +2k 4 v 3 3 2Re k 3 v 1 v 2 v 3 sin (θ 2ϕ) Re k 5 v 1 v 2 cos (θ + ϕ) 3Re k 6 v3 2 sin (3ϕ)). Éμ μ² μ Ð ²ÊÎ, Î ³ ³μÉ Ò μé [35]. ˆÉ ±, ³Ò ³μ- ³ μ ÊÐ É ÉÓ - ÊÏ ÔÉ. μ³ Å Ìμ ³ μ² ( H, h, A 0,G 0) : ( ) ( )( ) φ 0 1 cos β sin β H φ 0 =, 2 sin β cos β h ( ) ( )( ) χ1 cos β sin β G 0 = χ 2 sin β cos β A 0. ² ³μÉ ³, ³, ³ Ï Ö (H, A 0,h,φ 0 3,χ 3), Éμ Ìμ ± μ Ò³ μ ÉμÖ Ö³ ² Ê É Ö ³ É Í A ij : H h 1 A 0 h = A h 2 ij h 3. (3) φ 0 3 χ 3 h 4 h 5
ˆƒƒ ˆ ˆŸ Œ ˆ 727 Œ μ Ö ³ É Í É ²Ó ÒÌ μ μ μ Ê É ³ ÉÓ ²μ ÊÕ É Ê±ÉÊ Ê ³ μ ÉÓÕ 5 5, μ Ð ³ ²ÊÎ ³ ÕÐ Ö ² É Î ±μ μ Ï Ö. Š Éμ³Ê μ³ ²ÊÎ μ ² Ë Î ± Ì μ Éμ- Ö ³ μ μ μ Î É ²Ó Ö μ ² ÉÓ ³ É μ É ±μ, ÎÉμ ʲÓÉ É μ ² Í ³ μ μ ³ É ÍÒ μ É Ò Î Ö ± - Éμ ³ Ë Î ± Ì μ μ μ ³ ÕÉ μé Í É ²Ó Ò Î Ö. Éμ É ± μ Ìμ ³μ É μ ± Ì ³ ÕÐ Ì Ö Î É Ì μμé É É ³ É μ, - Î μ É μ É Ö ±μ ±É Ò³ ³μÉ ³μ É ³ Ò μ μ μ ± ± ËÊ ±Í μ μ ÒÌ ³ É μ ³μ ². ŒÒ Ò- Ê Ò Ë ± μ ÉÓ Î Ö ³ É μ, μ É ± Ì Ë ± μ ÒÌ ³ É μ É ²Ö É μ μ μ ³μ Ò Í ² Í ±μ²ó± Ì μ μ μ. ²μ Ö ³ ³Ê³ ²Ö μ Ð μ ²ÊÎ Ö (v 1 0, v 2 0, v 3 0) [36]: k 5v 1 v 2 v 3 +8k 4 v 2 3 +6k 6 v 3 v 3 (k 3 v 3 + k 5 ) v2 1 + v 2 2 v 1 v 2 + λ 1 v 2 1 + λ 2 v 2 2 > 0, 1 (v 3 (k 5 v 2 +2k 1 v 1 v 3 +2k 3 v 2 v 3 ) v 1 v 2 v 3 (v 1 v 2 (k 5 v 1 +2k 3 v 1 v 3 +2k 2 v 2 v 3 )(k 3 v3 2 + k 5 v 3 + v 1 v 2 (λ 3 + λ 4 )) v 1 (k 5 v 2 +2k 1 v 1 v 3 +2k 3 v 2 v 3 )( k 3 v 1 v3 2 k 5 v 1 v 3 + λ 2 v2)) 3 v 3 (k 5 v 1 +2k 3 v 1 v 3 +2k 2 v 2 v 3 )(v 2 (k 5 v 1 +2k 3 v 1 v 3 +2k 2 v 2 v 3 ) ( k 3 v 2 v3 2 k 5v 2 v 3 + λ 1 v1 3 ) v 1v 2 (k 5 v 2 +2k 1 v 1 v 3 +2k 3 v 2 v 3 ) (k 3 v3 2 + k 5 v 3 + v 1 v 2 (λ 3 + λ 4 ))) + (8k 4 v3 3 +6k 6 v3 2 k 5 v 1 v 2 ) (( k 3 v 2 v3 2 k 5 v 2 v 3 + λ 1 v1)( k 3 3 v 1 v3 2 k 5 v 1 v 3 + λ 2 v2) 3 v 1 v 2 (k 3 v3 2 + k 5 v 3 + v 1 v 2 (λ 3 + λ 4 )) 2 )) > 0. Š ˆ μ μ ³μÉ Ö μ ³μ μ É μ Î Ï ± ²Ö μ μ ±Éμ É É μ ³μ ² ²μ μ Ìμ ± μ ² Õ ³ Ë Î ± Ì μ μ μ Ï É É μ ³μ ², ² Ê- ÕÐ ³ ³ ³ ²Ó Ò³ ( Œ Œ). μ± μ, ÎÉμ É μ ² Î Ö Ê ²μ- ³ ³Ê³ ²Ó μ μ Î É μ É É μ ³ÒÌ ³ É μ ŒŒ Œ, μ ² É ±μéμ ÒÌ ² ÊÕÉ Ö Í Ë Î ± ³ μ μ ³. ² μ μ É.. Ò±μ Ò É ² μ μ ÉÓ μ Éμ ³ Œ - Ê μ μ -±μ Ë Í ±Í Ö μ Ë ±, μ Éμ- Ö Ï Ö 12Ä15 ²Ö 2016. ˆŸˆ ( Ê ), μ ³μ μ ÉÓ É ÉÓ μ Ê ÉÓ Ê²ÓÉ ÉÒ ² μ Ö.
728 ƒ Š Ÿ.., ƒ Œ.., Š.. ˆ Š ˆ 1. AadG.etal.(ATLASCollab.).Observation of a New Particle in the Search for the Standard Model Higgs Boson with the ATLAS Detector at the LHC // Phys. Lett. B. 2012. V. 716. P. 1Ä29. 2. Chatrchyan S. et al. (CMS Collab.). Observation of a New Boson at a Mass of 125 GeV with the CMS Experiment at the LHC // Ibid. P. 30Ä61. 3. Rosiek J. Complete Set of Feynman Rules for the Minimal Supersymmetric Extention of the Standard Model // Phys. Rev. D. 1990. V. 41. P. 3464Ä3501. 4. Maniatis M. The Next-to-Minimal Supersymmetric Extension of the Standard Model Reviewed // Intern. J. Mod. Phys. A. 2010. V. 25. P. 3505Ä3602. 5. Kim J. E., Nilles H. P. The μ-problem and the Strong CP-Problem // Phys. Lett. B. 1984. V. 138, No. 1Ä3. P. 150Ä154. 6. ATLAS Collab. CERN-PH-EP-2015-290. 7. ATLAS Collab. CERN-PH-EP-2015-184. 8. CMS Collab. CMS-HIG-14-005, CERN-PH-EP-2015-027. 9. ATLAS Collab. Search for Resonances in Diphoton Events at s =13TeV with the ATLAS Detector. arxiv:1606.03833. 10. Khachatryan V. et al. Search for Resonant Production of High-Mass Photon Pairs in ProtonÄProton Collisions at s =8and 13 TeV // Phys. Rev. Lett. 2016. V. 117. P. 051802. 11. CMS Collab. CMS-SUS-14-014, CERN-PH-EP-2015-033. 12. ATLAS Collab. CERN-PH-EP-2015-038. 13. Branco G. C. et al. Theory and Phenomenology of Two-Higgs-Doublet Models // Phys. Rep. 2012. V. 516. P. 1Ä102. 14. Gunion J. F., Vega R., Wudka J. Higgs Triplets in the Standard Model // Phys. Rev. D. 1990. V. 42. P. 1673. 15. Espinosa J. R., Guiros M. Higgs Triplets in the Supersymmetric Standard Model // Nucl. Phys. B. 1992. V. 384. P. 113Ä146. 16. Agashe K. et al. Improving the Tuning of the MSSM by Adding Triplets and Singlet // Phys. Rev. D. 2011. V. 84. P. 115024. 17. Carrington M. E. Effective Potential at Finite Temperature in the Standard Model // Phys. Rev. D. 1992. V. 45. P. 2933. 18. μ μ... ³ ÉÊ Ò ÔËË ±É Ò μé Í ² ³ ³ ²Ó μ Ê - ³³ É Î μ É É μ ³μ ² // ˆ. ³ ±. ÊÎ. Í É. 2008. T. 3.. 762Ä766. 19. μ² μ μ²μ Œ.., μ μ.., É μ.. ËÊ ± Í μ Ò μ Ò Ï - μ μ μé Í ² // É. ³ ±. μ. É Ì. Ê -É..:.-³ É ³. ʱ. 2013. T. 4, º 33.. 173Ä183.
ˆƒƒ ˆ ˆŸ Œ ˆ 729 20. Dubinin M. N., Petrova E. Yu. High-Temperature Higgs Potential of the Two-Doublet Model in Catastrophe Theory // Theor. Math. Phys. 2015. V. 184. P. 1170Ä1188. 21. Ì μ.. ÊÏ P- É μ É, - ³³ É Ö μ Ö ³- ³ É Ö ² μ // Ó³. 1967.. 5, Ò. 1.. 32Ä35. 22. Kuzmin V. A., Rubakov V. A., Shaposhnikov M. A. On the Anomalous Electroweak Baryon Number Nonconservation in the Early Universe // Phys. Lett. B. 1985. V. 155. P. 36Ä42. 23. Cohen A. G., Kaplan D. B., Nelson A. E. Progress in Electroweak Baryogenesis // Annu. Rev. Nucl. Part. Sci. 1993. V. 43. P. 27Ä70. 24. Shaposhnikov M. E. Possible Appearance of the Baryon Asymmetry of the Universe in an Electroweak Theory // JETP Lett. 1986. V. 44. P. 465Ä468. 25. μ² μ μ²μ Œ.., Ò±μ.. Î Ö Ô² ±É μ ² Ò μ ³μ ²ÖÌ Ï Ò³ ±Éμ μ³ // Ÿ. 2009.. 72, º 1.. 181Ä185. 26. Carena M. et al. Light Dark Matter and the Electroweak Phase Transition in the NMSSM // Phys. Rev. D. 2012. V. 85. P. 036003. 27. Bomark N. et al. A Light NMSSM Pseudoscalar Higgs Boson at the LHC Redux // JHEP. 2015. V. 44; doi:10.1007/jhep02(2015)044. 28. Heinemeyer S., Schappacher C. Higgs Decays into Charginos and Neutralinos in the Complex MSSM: A Full One-Loop Analysis // Eur. Phys. J. C. 2015. V. 75. P. 230. 29. Barman R. K. et al. Study of MSSM Heavy Higgs Bosons Decaying into Charginos and Neutralinos. arxiv:1607.00676. 30. Akhmetzynova E. N., Dolgopolov M. V., Dubinin M. N. The MSSM Higgs Sector with CP Violation in the Effective Field Theory Approach: A CompHEP-based Model // Phys. Part. Nucl. 2005. V. 36, Iss. Suppl. 2. P. 173Ä176. 31. ̳ É Ö μ.., μ² μ μ²μ Œ.., Ê Œ.. μ μ Ò ÊÌ Ê ² É- μ ³μ ² ÊÏ ³ CP- É μ É // Ÿ. 2005. T. 11. C. 1913Ä1927. 32. ̳ É Ö μ.., μ² μ μ²μ Œ.., Ê Œ.. Ê ³³ É Î Ö ³μ ²Ó ÊÏ ³ CP- É μ É. 3. ÊÏ CP- É μ É Ì μ ±μ³ ±Éμ // É. ³ ±. μ. Ê -É. É É μ- ÊÎ.. 2003.. 30, Ò. 4. C. 147Ä179. 33. ̳ É Ö μ.., μ² μ μ²μ Œ.., Ê Œ.. ÊÏ CP- - É μ É ÊÌ Ê ² É μ³ Ì μ ±μ³ ±Éμ Œ Œ // Ÿ. 2006.. 37, Ò. 5.. 1285Ä1382. 34. ̳ É Ö μ... Ê ³³ É Î Ö ³μ ²Ó ÊÏ ³ CP- - É μ É. 4. ³ Ï ± É Î ± Ì ² ³ÒÌ, ² ± μ μ // É. ³ ±. μ. Ê -É. É É μ- ÊÎ.. 2004.. 32, Ò. 2. C. 79Ä109. 35. μ²±μ... ËË ±É Ò μé Í ² ³ ³ ²Ó μ Ê ³- ³ É Î μ É É μ ³μ ² // É. ³ ±. μ. É Ì. Ê -É...- ³ É ³. ʱ. 2013. T. 2, º 31.. 233Ä242. 36. μ² μ μ²μ Œ.., μ² μ μ²μ. Œ. ËÊ ± Í μ Ò μ Ò ³ ³ ²Ó μ Ê ³³ É // μ ² ³Ò μ ³ μ Éμ μ²μ ²μ Ö: Œ É. ÊÎ. ±μ Ë. ( ϱ É, 11Ä12 ³ Ö 2017.). ϱ É, 2017.. 173Ä175.